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04 Cuerpo rigido (Parte I) (1) .pdf


Original filename: 04 - Cuerpo rigido (Parte I) (1).pdf
Title: Microsoft PowerPoint - 05 - Cuerpo rigido - copia
Author: JessyMarche

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FÍSICA I
Unidad 4: Dinámica de sistemas de partículas.
Cuerpo rígido. (Parte I)
Es la rama de la Mecánica Clásica que estudia la relación entre:
el Movimiento de los cuerpos (cambios de posición) y las Fuerzas que lo producen.
1 – CENTRO DE MASA DE UN SISTEMA DE PARTÍCULAS
2 – CUERPO RÍGIDO: CINEMÁTICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
3 – MOMENTO DE INERCIA DE UN CUERPO RÍGIDO
4 – ENERGÍA EN EL MOVIMIENTO ROTACIONAL DE UN CUERPO RÍGIDO
5 – CUERPO RÍGIDO: DINÁMICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
6 – ROTOTRASLACIÓN DE UN CUERPO RÍGIDO

1 – CENTRO DE MASA DE UN SISTEMA DE PARTÍCULAS
CENTRO DE MASA
El centro de masa (c.m.) de un sistema de partículas es el punto
geométrico que dinámicamente se comporta de la siguiente manera:
- La masa del c.m. es igual a la masa total del sistema de partículas.
- En el c.m. está aplicada la resultante de las fuerzas externas que
actúan sobre el sistema.
El centro de masas se define independiente de cualquier efecto gravitacional.
POSICIÓN DEL CENTRO DE MASA
Consideremos que el sistema está formado por un gran número de partículas,
con masas m1, m2, …, etc.
Las coordenadas de m1 son (x1,y1), las de m2 son (x2,y2), …, etc.
La ubicación del centro de masa del sistema es el punto (xcm,ycm), donde:

xcm

mx
= 1 1
m1

(m x )
+ m x + ... ∑
=
+ m + ...
∑m
i

2

2

i

i

2

i

i

y cm

m y + m2
= 1 1
m1 + m 2

m y )
(

y + ...
=
+ ...
∑m
i

2

i

i

i

i

1 – CENTRO DE MASA DE UN SISTEMA DE PARTÍCULAS
MOVIMIENTO DEL CENTRO DE MASA
Las componentes x e y de velocidad del centro de masa (vcm-x y vcm-y)
son las derivadas de xcm y ycm respecto al tiempo.
Las coordenadas de m1 son (x1,y1), las de m2 son (x2,y2), …, etc.
La velocidad del centro de masa del sistema es el punto (xcm,ycm), donde:

v cm − x

m v + m 2 v 2 x + ...
= 1 1x
=
m1 + m 2 + ...

∑ (m v )
∑m
i ix

i

vcm − y =

m1v1 y + m 2 v 2 y + ...

i

i

m1 + m 2 + ...

∑ (m v )
=
∑m
i iy

i

i

i

Si llamamos M a la masa total del sistema de partículas: M = m1+ m2+...





Mv cm = m1v1 + m 2 v 2 + ... = P
La cantidad de movimiento p de un sistema de partículas es la masa total
del sistema multiplicada por la velocidad del centro de masa.

1 – CENTRO DE MASA DE UN SISTEMA DE PARTÍCULAS
ACELERACIÓN DEL CENTRO DE MASA
Las componentes x e y de aceleración del centro de masa (acm-x y acm-y)
son las derivadas de vcm y vcm respecto al tiempo.
Las coordenadas de m1 son (x1,y1), las de m2 son (x2,y2), …, etc.
La velocidad del centro de masa del sistema es el punto (xcm,ycm), donde:

a cm − x

m a + m 2 a 2 x + ...
= 1 1x
=
m1 + m 2 + ...

∑ (m a )
∑m
i

ix

i

a cm − y =

i

m1a1 y + m 2 a 2 y + ...

i

m1 + m 2 + ...

∑ (m a )
=
∑m
i

i

i

Si llamamos M a la masa total del sistema de partículas: M = m1+ m2+...

∑F

ext

iy

i


=Ma cm

i

Cuando fuerzas externas actúan sobre un sistema de partículas,
el centro de masa se mueve como si toda la masa estuviera
concentrada en ese punto y sobre ella actuara una fuerza neta
igual a la suma de las fuerzas externas que actúan sobre el sistema.

2 – CUERPO RÍGIDO:
CINEMÁTICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
CUERPO RÍGIDO
Hasta ahora Primer parte de Física I
Describimos el movimiento de un cuerpo,
suponiendo que el cuerpo es un punto o partícula.
Buena aproximación
para algunos casos!
Pero … Siempre hay un pero…
Hay situaciones donde hacer esto no es adecuado. Por ejemplo:
Movimiento de un CD, de un ventilador de techo, calesita, etc.

2 – CUERPO RÍGIDO:
CINEMÁTICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
Entonces…
Debemos considerar los cuerpos con un dado tamaño y una dada forma.

CUERPO RÍGIDO
Los CUERPOS RÍGIDOS pueden tener tanto
movimiento TRASLACIONAL como ROTACIONAL
MOVIMIENTO ROTACIONAL DE UN CUERPO RÍGIDO
Se trata de un cuerpo rígido que gira sobre un eje fijo,
es decir, un eje que está en reposo en algún marco de referencia inercial
y no cambia de dirección relativa al marco.

2 – CUERPO RÍGIDO:
CINEMÁTICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
Ejemplo:

Aguja de velocímetro de un auto que
gira en sentido antihorario sobre un eje fijo.

La rotación del cuerpo rígido
se describe a partir del ángulo θ
que se forma con el eje x positivo

Se adopta que los ángulos son positivos cuando el movimiento
es en sentido antihorario y negativo en sentido horario

2 – CUERPO RÍGIDO:
CINEMÁTICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
ÁNGULOS EN RADIANES

360º
1 rad =
= 57, 3º


180º = π rad
90º = π / 2 rad

2 – CUERPO RÍGIDO:
CINEMÁTICA DEL MOVIMIENTO ROTACIONAL
DESPLAZAMIENTO ANGULAR


∆ θ = θ 2 − θ1

[rad]

VELOCIDAD ANGULAR MEDIA

ω med − z


θ 2 − θ1

∆θ
=
=
t 2 − t1
∆t

[rad/s]

VELOCIDAD ANGULAR INSTANTÁNEA

ωz =


lim
∆t → 0

∆θ

=
∆t
dt

El cuerpo gira en torno
al eje de rotación z

[rad/s]

RAPIDEZ ANGULAR

ωz = ωz


[rad/s]

Es la magnitud de la velocidad angular instantánea

Además de [rad/s] pueden usarse otras unidades como [rpm] (revoluciones por minuto)

1 rev = 2π rad

1 rpm =


rad/s
60

(1 rad/s 10 rpm)


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